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软物质的计算机模拟与理论方法-附赠光盘

软物质的计算机模拟与理论方法-附赠光盘

作者:杨小震
出版社:化学工业出版社出版时间:2010-07-01
开本: 16开 页数: 301
中 图 价:¥67.1(8.6折) 定价  ¥78.0 登录后可看到会员价
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软物质的计算机模拟与理论方法-附赠光盘 版权信息

  • ISBN:9787122081940
  • 条形码:9787122081940 ; 978-7-122-08194-0
  • 装帧:暂无
  • 册数:暂无
  • 重量:暂无
  • 所属分类:>

软物质的计算机模拟与理论方法-附赠光盘 本书特色

《软物质的计算机模拟与理论方法》:21世纪计算机化学丛书

软物质的计算机模拟与理论方法-附赠光盘 内容简介

本书试图深入浅出地介绍近年来计算机模拟方法与理论方法在研究凝聚态物理中软物质行为机理方面的一些应用。书中一方面介绍了运用基本的微观、介观模拟方法研究软物质体系中的难处理的问题,一方面介绍了增强这些方法能力的实例;一方面阐述了各种模拟方法与理论方法的原理,一方面在随书所附赠的光盘中介绍了各种方法的一些算例和程序。计算机模拟方法主要集中在微观与介观尺度上的模拟,理论方法主要集中在自洽场理论方法。
本书适用于进入该领域的初学者以及大学生与研究生,对工作在该领域的研究人员也具有很高的参考价值。

软物质的计算机模拟与理论方法-附赠光盘 目录

1 高分子链聚合初生态的结晶
 1.1 高分子链的“初生态”
 1.2 链生长分子动力学方法
 1.3 gcmd方法的验证
 1.4 聚乙烯单链初生态结构的研究
  1.4.1 单链在表面上生长过程的两个阶段
  1.4.2 晶干在伸长过程中的协同运动
  1.4.3 初生态单分子链的折叠机理
 1.5 聚乙烯多链体系初生态结构的研究
  1.5.1 不同活性点密度的体系的形貌发展
  1.5.2 不同活性点密度的体系的结构分析
 1.6 总结
 参考文献
2 高分子链的穿插与结晶
 2.1 非平衡态高分子链的缠结问题和链缠结的结构属性
 2.2 高分子链的穿插程度
 2.3 表面与本体的穿插程度
 2.4 缠结对结晶的影响
 2.5 位点序参数
  2.5.1 位点序参数方法
  2.5.2 临界成核位点序参数值
 2.6 穿插程度与结晶的关系
  2.6.1 整体穿插程度与结晶速率
  2.6.2 局部穿插程度与成核的分布
  2.6.3 局部成核与生长过程
 2.7 总结
 附录一 建模与模拟细节
 附录二 icf与sop的算法探讨
 参考文献
3 聚合物的粗粒化模型
 3.1 介绍
 3.2 普适的粗粒化模型
  3.2.1 粒子基粗粒化模型
  3.2.2 场基粗粒化模型
 3.3 系统的粗粒化模型
 3.4 应用实例
 3.5 总结与展望
 参考文献
4 团簇结构优化算法与应用
 4.1 引言
 4.2 无偏优化算法用于团簇的结构优化
  4.2.1 遗传算法
  4.2.2 快速退火演化算法
  4.2.3 随机隧道算法
 4.3 基于格点搜索的团簇优化方法
  4.3.1 格点的建立
  4.3.2 格点搜索
  4.3.3 应用举例
 4.4 动态格点搜索算法
  4.4.1 动态格点
  4.4.2 动态格点搜索算法
  4.4.3 动态格点搜索算法的改进
  4.4.4 应用举例
 参考文献
5 杂化蒙特卡罗和广义系综模拟方法
6 构象态跃迁行为与玻璃化转变
7 表面活性剂与泡沫的稳定性
8 分子力学力场及参数化方法
9 耗散粒子动力学的原理与应用
10 模拟表面活性剂体系的介观力场方法
11 自洽平均场理论方法
参考文献
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软物质的计算机模拟与理论方法-附赠光盘 节选

《软物质的计算机模拟与理论方法》试图深入浅出地介绍近年来计算机模拟方法与理论方法在研究凝聚态物理中软物质行为机理方面的一些应用。书中一方面介绍了运用基本的微观、介观模拟方法研究软物质体系中的难处理的问题,一方面介绍了增强这些方法能力的实例;一方面阐述了各种模拟方法与理论方法的原理,一方面在随书所附赠的光盘中介绍了各种方法的一些算例和程序。计算机模拟方法主要集中在微观与介观尺度上的模拟,理论方法主要集中在自洽场理论方法。 《软物质的计算机模拟与理论方法》适用于进入该领域的初学者以及大学生与研究生,对工作在该领域的研究人员也具有很高的参考价值。

软物质的计算机模拟与理论方法-附赠光盘 相关资料

插图:然后在蒙特卡罗筛选阶段再加入更复杂的势函数来决定构型取舍,这显然可以显著提高模拟效率。事实上,读者可以充分发挥自己的想象力来创造出更适合自己研究对象的算法。最后要提及杂化蒙特卡罗的一个特点是,它允许显著地增大动力学模拟部分的时间步长,来达到提高模拟效率的目的。从分子动力学的原理可知,基于数字计算机的离散数值积分不可能精确无误地描述由牛顿第二定律所定义的连续运动轨迹方程。其主要原因是我们不得不采用有限大小的时间步长。时间步长越小,由数值积分给出的轨迹就越接近解析方程的描述,但是这必然会加重计算负担。因此,人们总是希望在保证一定模拟精度的前提下尽可能地使用较大的时间步长。在HMC方法中,动力学模拟仅仅起到演变构型的作用,我们并不是十分关心它的精度,完全可以在避免体系崩溃的前提下使用尽可能大的时间步长。然而必须注意的是,时间步长的增大虽然可以加速体系演变,但是在处理包含“陡峭”势函数的体系时必须要十分小心,如果由于使用过大的时间步长而导致体系过度地偏离物理许可的构型,会导致蒙特卡罗步骤中被拒构型的比率提高,从而得不偿失。例如,一个体系中如果包含较强的共价键势函数,一个较大的时间步长将导致共价键的键长严重偏离平衡值,这通常意味着新的构型具有很高的势能,在蒙特卡罗检测阶段,这种高能量的构型有很高的概率被拒绝,从而造成样本浪费。从上面针对杂化蒙特卡罗方法的介绍和分析中我们可以看到,这个模拟方法既有很大的灵活性,同时也需要使用者根据具体的目标体系进行精细调整。使用者必须在对传统模拟方法有较深入的理解之后才能真正掌握杂化蒙特卡罗的精髓,为此在上面的介绍性文字中我们为读者提供了大量的相关知识。可以理解的是,在读者阅读下面关于具体算法描述的文字之前,对HMC方法的实现细节还不十分明了,但是我们相信在读者阅读完本节全部内容以后,一定会对这个方法有一个比较全面的认识。

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